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，但这种电流几乎不能实用。 图1 非反相理想二极管电路的构成 负输入时，约-10v输出饱和(负电源电压为-12v)。op放大器的输出波形，由二极管d2仅将正的成分整流，使从饱和到零交叉之间的恢复时间成为问题。 图2是通过二极管d，后的输出波形。信号频率为10khz时，上升的时间上出现了不灵敏区。因此，图1的电路不能作为高频波用途，由于峰值正确，所以可以应用在附加平滑电容的峰值整流电路中。 图2 非反相理想二极管电路的二极管输出波形 图3是使用高速的op放大器lm6361n代替lf356n，观察其如何变化的例子。表1表示了lf356n和lm6361n的主要的特性差异。虽然改善了波形，但在f＝500khz时的上升部分有缺口。 图3 op放大器从lf356变更为lm6361时的输出波形 表1 op放大器lf356和lm6361的差别表 来源:花语花屋
此时二极管d1因-vf，而被逆偏置，电路的输出电阻ro为10kω。 输入为负电位时，二极管d1不导通，这次二极管d2被正向偏置，输出电阻ro变为极小值.而且，op放大器的输出波形由于箝位二极管的插入，而不能变成-vf以下的负电位，所以很难受到通过速率的限制，能够高速化。 追求高速性的时候，d1、d2使用正向电压小的肖特基二极管较好。另外，所用的op放大器也需要为高速类型。作为高速op放大器，应用较广泛的电流反馈型op放大器由于受到周边电阻值的制约，很难适用于理想化的二极管电路。这里用lm6361n进行实验。在高速电路中，减小电路的杂散电容很重要，反馈电阻值也应该是个小值。 图2是提高输入频率为500khz(zvp-p)时的op放大器的输出波形。正输入时被箝位在约-0.5v，负输入时变成＋1.51v的峰值，这是在信号的峰值上加上了二极管d2的正向电压vf，而得的电位。在输出波形的上升部分存在若干的非线性是由op放大器开环频率特性的限制而引起的。 图2反相理想二极管电路的op放大器输出波形 图3是通过二极管时的输出波形。当f＝500khz，上升的波形变差。箭头所指为饱和
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